Объем компактного материала
В этом случае лучистый поток от этих граней будет несколько ниже, чем в случае, рассмотренном, и расчет по формуле Стефана — Больцмана дает несколько завышенное значение. Расчеты показали, что тепловой поток излучением составляет 0,47% от теплового потока, обусловленного теплопроводностью в компактном материале равного объема и такой же формы, как пора. Последний рассчитывался по формуле Фурье для коэффициента теплопроводности 18 — град, что является реальной величиной для исследуемых карбидов. Таким образом, теплопередачей путем излучения в порах можно пренебречь, считать пору тепловым изолятором и вводить поправку на пористость в соответствии с работой.
Аналогичный расчет для поры, имеющей форму куба с ребром 100 мкм (это чрезвычайно завышенное и нереальное значение по сравнению с действительными размерами пор, имеющихся в данных материалах) показал, что тепловой поток излучением составляет не более 5% от теплового потока в компактном материале. Оба расчета находятся в соответствии с данными Кинджери. Кроме того, оценена возможность влияния на полученные результаты теплопроводности аргона, находящегося в порах образцов.
Данные по температурной зависимости теплопроводности аргона, известные в пределах температур от 273 до 873° К, экстраполировались на температуру 3273° К — Установлено, что при этой температуре теплопроводность аргона составляет не более 1 % от теплопроводности карбидов, а при более низких температурах еще меньше. Приведенный анализ показывает, что обнаруженное возрастание теплопроводности ZrC, HfC, NbC и ТаС не может быть обусловлено ни передачей тепла излучением в порах образцов, ни теплопроводностью аргона, присутствующего в них. Конвективная передача тепла в порах также не имеет существенного значения при столь незначительных размерах пор. Температурные зависимости электросопротивления этих же карбидов. Разброс экспериментальных значений электросопротивления составляет 10%. Приведенные значения электросопротивления пересчитаны на беспористое состояние.