Откачка камеры
Полученные температурные зависимости теплопроводности ZrC, HfC, NbC и ТаС. Все кривые построены по усредненным значениям измерений на трех образцах каждого карбида и по трем измерениям на каждом образце. Разброс экспериментальных значений теплопроводности достигал 25%. Исследуемые карбиды, за исключением NbC, показали возрастание теплопроводности с температурой. В работах обнаружено также увеличение теплопроводности карбидов Zr и Ti. Однако наши данные по карбиду циркония по абсолютной величине ниже данных Тейлора, а нарастание теплопроводности с температурой у нас носит более резкий характер.
При анализе этого явления была произведена оценка и сопоставление тепловых потоков: создаваемого излучением в поре определенных размеров и формы и обусловленного теплопроводностью в равном по величине и такой же формы объеме компактного материала. Оценка производилась на модели поры, для простоты принимаемой в виде куба с длиной ребра 10 мкм при температуре 3273° К. Такая пора очень близка к модели абсолютно черного тела (в случае черного тела поток будет меньше). Рассматривается поток лучистой энергии между двумя гранями, находящимися при различных температурах и расположенными перпендикулярно к направлению теплового потока. Из данных эксперимента найдено, что при температуре 3273° К на участке в 10 мкм в радиальном направлении происходит падение температуры не более, чем на 2 град. Мы приняли перепад равным 2 град. Расчеты вели для Т1 = 3274° К и 72 = 3272° К- В работе приводится решение задачи для лучистого теплообмена между двумя поверхностями при разных температурах, которые образуют замкнутую систему, причем одна из поверхностей не имеет вогнутостей.
Поверхности считаются абсолютно черными телами. В этом случае лучистый поток между двумя поверхностями определяется так же, как в случае двух бесконечно параллельных плоскостей, по закону Стефана — Больцмана Е = о (Т4-Г4). Взятая нами модель поры по своей форме является частным случаем замкнутой системы, рассмотренной, но отличается от нее тем, что температура четырех граней, параллельных направлению распространения теплового потока, меняется от Тх до Т2.