Эквивалентирование в пространстве параметров в общем случае
Не исключено, что схема общего вида, даже будучи линеаризована, не может быть приведена к лучевой схеме. Кроме того, по некоторым соображениям может оказаться целесообразным вести эквивалентирование при условии, чтобы сохранялось структурное подобие исходной и эквивалентной системы. В подобных случаях задача эквивалентирования в пространстве параметров становится достаточно сложной.
Однако параметрические характеристики исходных и эквивалентных систем следует признать полезными для уяснения структурных соотношений и для грубой оценки точности эквивалентирования. Необходимо отметить, что среди параметров, определяющих динамику и режимы электрических систем, встречаются как допускающие, так и не допускающие естественное физическое суммирование.
Примером параметров первого рода могут служить индуктивные проводимости, активные и реактивные мощности и т. д. Суммирование подобных параметров может входить в комплекс обязательных критериев эквивалентности.
К числу параметров второго рода следует отнести постоянные времени цепей возбуждения синхронных машин, коэффициенты усиления автоматических регуляторов и др. В отношении этих параметров в процессе эквивалентирования может быть реализовано только требование того или иного вида оптимального усреднения.
Очевидно, что при построении любого способа эквивалентирования в пространстве параметров должно быть учтено разделение их на два рода. В связи с трудностями использования фундаментальных числовых представлений в многомерных пространствах, а также учитывая вспомогательную роль рассматриваемого метода лишь как средства снижения разнообразия на первых стадиях упрощения систем,- представляется целесообразным процесс эквивалентирования в многомерном пространстве свести к серии отдельных процессов в двумерных пространствах.
Это дает возможность применять простой и привычный всем аппарат комплексных чисел.
Этим будет обеспечено соответствие всех эквивалентных параметров многомерной совокупности.
