Исходные функции
Из указанных выше разновидностей операционного эквивалентирования (п. «а», «б» «в») наиболее подходящим для инженерной практики несомненно является использование операторных выражений с положительным аргументом р (п. «в»). Для любых исходных функцию проводимости Y (р), при вещественном р, можно построить с помощью расчетных столов постоянного тока, применяемых для определения токов короткого замыкания в сложных энергосистемах, так как любые элементы этих схем представятся существенно положительными числами, которым можно поставить в соответствие определенные значения омических сопротивлений с соблюдением законов Ома и Кирхгофа. Следовательно, рассматриваемый прием эквивалентирования, в отличие от двух других (п. «а», «б»), не требует аналитического операционного представления входной проводимости исходной схемы. При таких условиях основная трудность будет заключаться только в необходимости аналитического операционного представления входной проводимости эквивалента Уэ (р). Как указывалось выше, при наличии т основных элементов и пренебрежении демпфированием, эквивалент, определяемый только по входной реакции, не будет содержать более 2т неизвестных параметров; соответственно, наиболее простой структурной схемой эквивалента является лучевая схема, состоящая из т параллельных ветвей.
Для такой схемы согласно.
В данном случае необходимо и достаточно задаться какими-либо подходящими шестью значениями q, и тогда коэффициенты будут определяться с помощью шести линейных алгебраических уравнений.
Выбранные шесть значений q должны быть таковы, чтобы все искомые коэффициенты оказались положительными.
К сожалению, затруднительно указать общие критерии, при которых соблюдается это требование, необходимое для построения эквивалента лучевой структуры.
