Минимальная нагрузка
Предположим, что контакт имеет место при нагрузке N в пределах квадрата со стороной 2Ь, что Ка и Кв — теплопроводности двух скользящих тел и v — скорость скольжения. Тогда, согласно Егеру (1942 г.), средний рост температуры в пределах единичной нагретой точки при средних скоростях скольжения равен Невозможно подставить точные количественные величины в правую часть этого уравнения, но ясно, что рост температуры будет значительно больше в направлении высокого трения.
Так же очевидно, что температура будет увеличиваться при более высоких скоростях и более высоких нагрузках. Если графитиза-ция обусловливается фрикционным нагреванием, то это является основной причиной износа, поэтому следует ожидать нахождения соответствующей зависимости скорости износа от ориентации, скорости и нагрузки.
Как мы увидим в дальнейшем, действительно имеется экспериментальное доказательство, подтверждающее эту точку зрения.
В экспериментах Боудена и Скотта (1958 г.) алмазный образец вдавливается в поверхность вращающегося стеклянного диска.
Если алмаз острый, то он врезается в стеклянную поверхность, но если он тупой, износ стекла очень слабый.
Затем было найдено, что выше критической скорости, зависящей от нагрузки на стекло, образуется ровная дорожка износа, а микроскопическое исследование показало характерные знаки течения стекла как вязкой жидкости. Кроме того, критическая скорость ое, при которой точно имеет место пластическое течение, изменяется с приложенной нагрузкой согласно отношению Таким образом, если р и р являются постоянными, то данная температура нагретой точки достигается, когда vN 2 равна константе.
Здесь снова не легко подставить точные величины в правую часть этого равенства, но, принимая р. л 0,2 и давление текучести при комнатной температуре, равное твердости стекла, рассчитанная величина 8, при которой точно имеет место течение, будет равной 840° С; известно, что стекло имеет температуру размягчения 745″ С.
