Слюда
Исследование поверхностей скола слюды с помощью двухлучевого интерферометра показало, что они могут быть ровными в молекулярном масштабе на протяжении значительных площадей, что Дает возможность изучать, в течение первого времени, природу контакта между молекулярно гладкими поверхностями (Байлей и Коуртней-Пратт, 1956 г.). Наибольшее внимание этому будет уделено в гл. XX. В ней мы рассмотрим соответствующее фрикционное поведение. Поверхности слюды были приготовлены в форме перекрещивающихся цилиндрических щитов, и область контакта могла исследоваться при помощи -1 проходящего света.
Так как слюдяные пластинки очень ровные, то площадь фактического контакта идентична геометрической площади касания.
Когда слюдяные оболочки приводятся в контакт, то образцы слипаются и область контакта увеличивается мгновенно до некоторой конечной величины, зависящей от жесткости оболочек.
Первоначальное притяжение их друг к другу, перед тем как прикладывается нормальная нагрузка, обусловливается поверхностными силами слюды, и эти силы тем меньше, чем толще щиты. По мере приложения нормальной нагрузки площадь касания увеличивается сначала медленно, а затем более быстро.
В условиях эксперимента получаем, что площадь контакта определяется в основном упругой деформацией слюдяных щитов, причем она далеко не пропорциональна нагрузке. Теперь может быть приложена и измерена сила, приводящая к скольжению.
Найдено, что при увеличении тангенциальной силы площадь контакта несколько уменьшается вследствие того, что образцы состоят из цилиндрических щитов, которые могут деформироваться под действием напряжений.
В некоторой точке площадь касания достигает своей минимальной величины и происходит скольжение. Сила трения далеко не пропорциональна нагрузке, т. е. закон Амонтона не соблюдается.
Таким образом, для данной партии образцов коэффициент трения значительно изменяется с нагрузкой.
